Potencias de números
complejos
Las potencias enteras de un número complejo no nulo z = reiθ vienen
dadas por
z = rneinθ (n = 0, +1, -1, +2, -2 ...)
Como zn+1 = zzn cuando n=1,2,...,
esto se comprueba fácilmente para valores positivos de n por inducción, para
el producto de números complejos en forma exponencial. La ecuación es válida
también para n = 0 con el convenio de que z0 = 1. Si n = -1,
-2..., por otro lado, definimos zn en términos del inverso
multiplicativo de z escribiendo zn =
(z-1)m, donde m = -n = 1, 2, ... Entonces, como la
ecuación z = rneinθ es
válida para potencias enteras positivas, se sigue de la forma exponencial de z-1 que
zn =
[1/r ei(-θ)]m =
(1/r)m eim(-θ)
= rneinθ
Por tanto, la ecuación z = rneinθ es
válida para toda potencia entera.Nótese que si r = 1, z = rneinθ se convierte en
(eiθ)n = eiθn
(n = 0, ±1, ±2 ...)
Cuando se expresa en la forma
(cos θ + i sen θ)n = cos nθ + i sen nθ
que se le conoce como la fórmula de De Moivre
Ejemplo 1. Resolvamos la ecuación
zn = 1,
donde n tiene uno de los valores n = 2,
3, ..., hallando así las raíces n-ésimas de la unidad. Puesto que z
≠ 0, podemos escribir z = rei0 y buscar valores
de r y θ tales que
(reiθ)n = 1,
o sea
rneinθ = 1ei0.
Ahora bien
rn = 1 y nθ = 0 + 2k∏,
donde k es cualquier entero (k = 0, ±1,
±2,...). Por tanto, r = 1 y θ = 2k∏/n; y se deduce que
los números complejos
z = exp(i[2k∏ / n]) (k = 0,
±1, ±2,...)
son raíces n-ésimas de la
unidad. Tal como aparecen aquí, en forma exponencial, se ve inmediatamente que
están en el círculo unidad centrado en el origen y están uniformemente
espaciados sobre él cada 2∏ / n radianes. Evidentemente, pues,
todas las raíces n-ésimas de la unidad distintas entre
sí se obtienen escribiendo
z = exp(i[2k∏ / n]) = cos 2k∏ / n + i sen
2k∏ / n (k = 0, 1, 2,..., n-1)
y no se obtienen ya nuevas raíces con
otros valores de k.
Así que el número de raíces n-ésimas de
la unidad es n. Cuando n = 2, esas raíces son, claro está, ±1. Cuando n>= 3,
corresponden a puntos situados en los vértices de un polígono regular de n
lados. Este polígono está inscrito en el círculo unidad centrado en el origen y
tiene un vértice en el punto correspondiente a la raíz z = 1 (k = 0). Si
escribimos
ωn = exp(i[2k∏ / n])
y entonces observamos que, de acuerdo
con la propiedad (eiθ)n = eiθn
(n = 0, ±1, ±2 ...),
ωkn = exp(i[2k∏ / n])
(k = 0, 1, 2,..., n-1),
vemos que las distintas raíces n-ésimas
de la unidad son simplemente
1, ωn, ω2n, ..., ωn-1n.
Tales raíces, que se obtienen
resolviendo la ecuación
zn = z0
en z, son los números
ck = n√r0 exp[ i(θ0 /
n + 2k∏ / n)] (k = 0, 1, ..., n -1)
donde n√r0 denota
la raíz n-ésima positiva de r0. El número n√r0 es
la longitud de cada radio vector representante de las n raíces.
Un argumento de la primera raíz c0 es θ0 /
n, y los de las otras raíces se obtienen sumando múltiplos enteros de 2 ∏/n.
Por consiguiente, al igual que ocurría con las raíces n-ésimas de
la unidad, las raíces para n = 2 están siempre en extremos
opuestos de un diámetro de un círculo, siendo una de ellas la negativa de la
otra; y cuando n >= 3, están en los vértices de un polígono regular de n lados
inscrito en el círculo de radio √r0centrado en el origen.
Si c es cualquier raíz n-ésima
particular de z0, el conjunto de todas las raíces
n-ésimas se puede expresar
c, cωn, cω2n, ..., cωn-1n
donde ωn =
exp (i2k∏ / n). Esto es así porque el producto de cualquier número
complejo no nulo por ωn corresponde a aumentar su
argumento en 2∏ / n.
Denotaremos por z1/n0 el
conjunto de raíces n-ésimas de un número complejo no nulo z0.
En particular, si z0 es un número real positivo r0,
el símbolo r1/n0 denota un conjunto de
raíces, y el símbolo n√r0 se reserva para la
raíz positiva. Cuando el valor de θ0 que se usa
en ck = n√r0 exp[ i(θ0 /
n + 2k∏ / n)] (k = 0, 1, ..., n -1) es
el valor principal de arg z0 (-∏ < θ0 <=
∏), el número c0 se suele llamar la raíz n-ésima
principal de z0. Así pues, cuando z0 es
un número real positivo, su raíz principal es n√r0.
Ruel V. Churchill/James Ward Brown; "Variable Compleja y
Aplicaciones", Quinta Edición; McGraw-Hill; 1992.
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